Процесс развития кавитации в цилиндрах роторно-поршневого насоса и условия возникновения кавитационного снижения его подачи аналогичны описанным в п. 3.10. Как и для поршневого насоса, связь между давлением р1 перед входом в насос и его максимальной частотой вращения п устанавливается уравнением типа (3.34). Рис. 3.39. Схема втекания жидкости в окно цилиндра роторно- поршневого насоса
Отличие заключается в том, что, во-первых, вместо потери рк во всасывающем клапане, в роторном насосе существует потеря рв (см. рис. 3.37) втекания жидкости во вращающееся с блоком цилиндров окно цилиндра. Эти потери велики и зависят как от расхода Qn, пропускаемого окном, так и от окружной скорости и0 окна. Вторым возможным отличием является действие центробежных сил в направлении втекания, содействующих заполнению цилиндров, если они расположены наклонно или радиально (см. рис. 3.32 и 3.24). Рис. 3.40. Изменение коэффициента сжатия струи при втекании во вращающееся отверстие
Схема втекания жидкости в окно цилиндра, имеющее площадь S0 и вращающееся с окружной скоростью и0 представлена на рис. 3.39. При этом площадь струи меньше площади S0 и это отличие, характеризуемое коэффициентом сужения е, зависит, по исследованиям С. С. Руднева, от отношения u0/v0. Расход, протекающий в окно S0 цилиндра в критических условиях согласно выражениям (3.35) и (3.38) Qn = <р(Лсо/л) S. Следовательно Эта формула описывает сводный график критических режимов (рис. 3.13, в), являющийся наиболее полной кавитационной характеристикой насоса.
