Тангенциальная компоновка.

Ось горелок образует с при­легающими стенами неравные углы с тем большей разницей, чем силь­нее вытянута топка в плане.В топках (рис. 20-9,а) с сечением (с отношением сторон) близким .к квадратному Л/В = 1-М,2, отношением диаметра условной окружно­сти, к которой по касательной направлены оси горелок, к стороне В ^у/5^0,12 струи, втекающие в камеру, отклоняются от направления осей горелок в сторону прилегающих стен, с которыми оси составляют меньший угол. Сливаясь в общий поток, струи образуют вихрь с вер­тикальной осью вращения, который по мере .подъема раскручивается и далее движется вдоль стен. В области горелок поток движется почти горизонтально, а по мере движения вверх угол подъема увеличивается и достигает примерно 30°. В углах топки вследствие прямого удара в стену поток растекается и угол подъема его увеличивается. Часть потока под небольшим углом направляется вниз, развиваясь также в виде вихря. Выше горелок центральная часть топки занята опускным вялым потоком, скорость которого равняется примерно 0,2 скорости истечения из горелок, а ниже горелок — восходящим осевым потоком. Опускной, а также и восходящий осевой поток под действием основного потока по периферии слегка закручены. Факелы отклоняются от осей горелок под действием большего раз­режения, образующегося в меньшем углу сн, и удара соседней струи (см. рис. 20-8). При отношении суммарной высоты горелок, установленных в одном углу, к ширине горелки ЕЛ/2&0^4 и ^у/о== 0,08—0,12 не наблюдается активного динамического воздействия факелов на стены топки, что» является благоприятным для бесшл а ковочной работы топок с твердым шлакоудалением. С увеличением й7 и Ей/2&о (рис. 20-9,6) отклонение от осей горе­лок увеличивается. При этом увеличивается протяженность нисходя­щего осевого потока, а восходящий осевой поток в нижней части1 уменьшается и, наконец, по всей высоте центральной части камерьж устанавливается нисходящее течение. Изменяется и аэродинамика по­токов на уровне горелок. Факелы, вытекающие из горелок, имеющих меньший угол а1 между осью и нормалью к боковой стене, на которой* установлена горелка (см. рис. 20-8), отклоняются и набегают на фрон­товую и заднюю стены под углом атаки, доходящим до 60°, создавая опасные условия по шлакованию. Факелы, вытекающие из горелок, установленных под большим углом аг, с отрицательным углом атаки прилипают к стенам, на которых установлены горелки. Расстояние, на котором происходит удар факела в фронтовую и заднюю стены, и угол атаки зависят от величин углов сц и аг и относительной высоты горелок. С точки зрения описанной аэродинамики становится понятным на­блюдающийся характер шлакования при тангенциальной схеме установ­ки'горелок (рис. 20-8,а). При топочном вихре газов по часовой стрелке шлак налипал на левом крае фронтовой стены и да правом крае -задней^ стены. При вращении топочного вихря против движения часовой стрел­ки налипание щлака имеет место на правом !крае фронтовой и левом1 крае задней стен топки. Чем сильнее вытянута топка в плане, т. е. чем больше она откло­няется от квадратной формы, тем больше разница между углами, об­разованными осью горелки и "прилегающими стенами. Вследствие этого* отклонение струй под действием удара и перепада давления увеличи­вается, увеличивая опасность шлакования.

Рис. 20-9. Аэродинамика тангенциальной топки в поперечном сечении по оси горелок.